Введение в философию ненасильственного развития - page 254

hcnp| nqŠpe0nb 254
ции последовательности.
Если фрагментация актиноидов под действием таких ней-
тронов отличается от спектра деления актиноидов под действием
тепловых и быстрых нейтронов, то это даст новые возможности
по продвижению в направлении поисков безотходной ядерной
энергетики.
В современной ядерной энергетике для деления тяжёлых
ядер используются нейтроны с энергией до примерно 10 Мэв.
Это связано с тем , что освоенные сегодня реакции деления изо-
топов U235 и PU239 и реакции синтеза D и T дают только такие
нейтроны. Свойства нейтронов большей энергии практически
неизвестны. Они имеются только в космических лучах, интен-
сивность которых крайне мала, что делает экспериментирование
в интересах энергетических задач практически нереальным.
Свойства таких нейтронов моделируется только протонами . В
области энергий от 10 до примерно 100 Мэв такое моделирование
неэффективно в силу того, что кулоновский барьер достигает 10-
15 Мэв и взаимодействие сильно искажается «размазанным» в
веществе отрицательным зарядом электронов. Моделирование
нейтронов протонами эффективно только после энергий в 100
Мэв.
Как было сказано, в наших экспериментах , выполненных на
ускорителях в Дубне и Протвино, была поставлена задача иссле -
дования взаимодействия нейтронов с энергией больше 10 Мэв с
тяжёлыми ядрами.
Получение «энергетически » интересного результата бази-
руется на том обстоятельстве, что, несмотря на сравнительно
низкие сечения деления тяжёлых ядер, вероятность их деления в
диапазоне энергий нейтронов в десятки Мэв близка к единице. В
силу этого обстоятельства термолизации нейтронов до того, как
они вызовут акт деления , может не произойти, тем более что
можно сделать соответствующий запас по энергии нейтронов в
процессе их генерации . Кроме того, концентрация делящихся
ядер в отличие от современных реакторов , в которых она состав-