Введение в философию ненасильственного развития - page 249

hcnp| nqŠpe0nb 249
число несколько больше двухсот, даёт энергию около 140-150
MэВ, в то время как уран и плутоний дают примерно 200 MэВ .
Однако деление ядер актиноидной группы, таких как U235 и
Pu239, составляющих основу современной ядерной энергетики,
и др. происходит под действием нейтронов сравнительно низ -
кой энергии . Освоенные и изучаемые сегодня реакции деления
и синтеза дают нейтроны с энергией не более 12–14 MэВ , чего
вполне достаточно для деления ядер урана и плутония. Ядра же
свинца и висмута делятся при энергии около 25 MэВ . Поэтому
о создании технологий , основанных на делении материалов
неактиноидной группы, в частности свинца и висмута, не мог-
ло быть и речи. Нейтроны высоких энергий в природе на Земле
имеются только в космических лучах, интенсивность которых
крайне мала. Поэтому основные процессы взаимодействия
нейтронов высоких энергий с ядрами различных веществ (се-
чения ядерных реакций) изучены довольно слабо.
В принципе нейтроны любых энергий можно получить
при использовании ускорителей протонов. Однако эти ускори -
тели имели до последнего времени крайне малые коэффициен -
ты полезного действия . Только в конце XX века появились
технологии, позволяющие создать ускорители протонов доста-
точно высокой эффективности (это, кстати , один из результа-
тов работ по СОИ). Это дало возможность начать эксперимен-
ты в области так называемой электроядерной энергетики. Все в
мире пошли по пути получения на ускорителях нейтронов с
энергией, достаточной для деления урана. Для этой цели тре-
бовались ускорители с энергией не более 1-1,5 ГэВ. В случае со
свинцом и висмутом этой энергии мало. В ядрах этих элементов
находится около 200 нуклонов. Поэтому энергия ускорителя
должна быть не меньше 200×25 МэВ = 5 ГэВ . При такой энергии
налетающего протона ядро разлетается полностью и , следова-
тельно, отдельные частицы будут иметь в среднем нужную энер-
гию.
Включиться в программу электроядерных экспериментов по